Thomase vastus on tegelikult päris kena ja ma toetasin seda. Tundub, et see pole siiski kõiki rahuldanud ja selles on mõned aspektid, mis minu arvates pole päris õiged või ei keskendu päris õigetele asjadele.
Kas on kindlaid teaduslikke tõendeid selle kohta, et alfaosake on tetraeedriline?
Kõige sirgjoonelisem vastus sellele on see, et tetraeedrilise viinamarjaklastri mõiste on selgelt klassikalisest intuitsioonist inspireeritud koomiks ja oleks absurdne ette kujutada, et see oli tegeliku kvandi täpne mudel -mehaaniline süsteem. Tegelikult pole huvi arutada tetraeedrilist koomiksit selle otseses mõttes, sest see on tobe. Põhimõtteliselt on vähemalt mõnevõrra huvitav küsida, kas neutronite ja prootonite vahelistel korrelatsioonidel on omadusi, mis sarnanevad igasuguste korrelatsioonidega, mida me tetraeedrilisest koomiksist ette kujutaksime.
Tundub, et nukleonide vaheliste korrelatsioonide arutelu on Thomase vastuse all olnud pikas kommentaarilõigus palju segadust tekitanud, seega arutleme sirgema näite üle. Vaatleme positroniumi selle põhiseisundis. Tavaline õpiku käsitlus kirjutaks lainefunktsiooni lahutavas vormis üles kirjutades millekski näiteks $ \ Psi (x_0) \ Phi (x_1) $ , kus $ x_0 $ on massikeskme positsiooni tähistav vektor ja $ x_1 $ on positroni positsioon elektron (või cm suhtes). Seoseid kirjeldab asjaolu, et $ \ Phi $ ütleb meile tõesti mõlema osakese lainefunktsiooni ja need korrelatsioonid on hoogu säilitades ideaalsed. Soovi korral võime $ \ Psi (x_0) $ täielikult ignoreerida või kui see meid huvitab, võime lasta sellel olla hea hoog.
Kuid paljude kehade süsteemide jaoks muutub see lähenemine keeruliseks ja klassikaline rünnakumeetod on selle asemel, et kirjutada üles ühe osakese potentsiaal ja asustada see osakestega, kasutades ametinumbreid, mis järgivad asjakohast statistikat. $ N>2 $ osakeste jaoks on see palju paremini jälgitav, kuid selle puuduseks on see, et meie ehitatud olekud ei ole hea hooga olekud. Kui seda rakendada positroniumile, siis on elektroni ja positroni vahelised korrelatsioonid omamoodi, sest mõlemad kipuvad elama samas ruumis, kuid neid seoseid pole täpselt kirjeldatud. Kogu impulsis on võltsitud kõikumisi, mis rikuvad impulsi säilitamist.
Emilio Pisanty kirjutas kommentaaris:
Kuid mul pole piisavalt tugevat ülevaadet sellest, kuidas kehas fikseeritud raamid toimivad QM-is
Kui räägime tuumafüüsikas keha kinnistunud raamidest, on see põhimõtteliselt viis rääkida nukleonide vahelistest korrelatsioonidest, kuid mudeli kasutamine konkreetsel viisil. Toome analoogia positroniumi puhul katkise tõlkesümmeetria näitega.
Tuumafüüsikas rikume sageli mitmeid häid sümmeetriaid samal viisil, nagu ma kirjeldasin eespool positroniumi kohta. Näiteks deformeerunud haruldaste muldmetallide tuuma puhul kasutaksime tõenäoliselt ühe osakese potentsiaali, millel on laienenud ellipsoidne kuju, ja tutvustaksime ka paaritamist, nagu kirjeldab Bogoliubovi lähendus. Saadud paljude keha lainefunktsioonide impulss $ \ textbf {p} $ , kogu nurkamoment $ J $ , neutronite arv $ N $ ja prootonite arv $ Z $ . Tuuma puhul, mille massinumber (st osakeste arv) $ A $ , vähenevad nende kõikumiste suhtelised suurused $ A $ , seega paljude raskete tuumade, paljude vaadeldavate jaoks see põhimõtteliselt probleeme ei tekita.
Paarisjoonelise tuuma, nagu alfaosakese, olek on labori raamis sfääriliselt sümmeetriline. Peab olema, sest nii toimib kvantmehaanikas nurgeline impulss. Kere fikseeritud raamis võib deformeeruda ühtlane ühtlane tuum, mida kirjeldame näiteks deformeerunud kestamudeli abil tehtud arvutustes. Nii et asjaolu, et heeliumituumal on $ 0 ^ + $ olek, ei ütle meile tegelikult midagi selle kohta, kas sellel on konkreetne deformeerunud kuju, näiteks tetraeeder.
Nii et kui me tahame öelda, kas konkreetne tuum on põhiolukorras deformeerunud, ei saa me seda teavet selle põhiseisundi pöörlemisest.Saame selle teistelt vaadeldavatelt.Kui paarisituumaline on ellipsoid (mis on kuju, mis on sisuliselt kõigil stabiilselt deformeerunud tuumadel), on põhiriigile ehitatud pöörlemisriba, mille spin-pariteet kulgeb nagu $ 0 ^ + $ , $ 2 ^ + $ , $ 4 ^ + $ , ...Energiad lähevad nagu $ J (J + 1) $ .Gamma poolväärtusaeg laguneb selles ribas E2 üleminekute abil üsna lühikeseks, mis näitab kollektiivset liikumist.Poolklassikaliselt tõlgendatakse seda riba kui otsa pööramist, kuna kvantrootor ei saa sümmeetriatelje ümber pöörelda.Nurkmomenti saab sümmeetriatelje ümber tekitada ainult osakeste aukude ergastustega, millel pole ühtegi ülalkirjeldatud vaatlusmärki.
Kui heelium oleks tõesti konfigureeritud multifilmides näidatud tetraeedrilise konfiguratsiooniga, oleksid sellel mõned pöörlemisomadused, kuid mitte kõik. Sellel oleks kindlasti madala energiaga pöörlemisribad, mis on ehitatud põhiseisundile, kuid me ei jälgi ühtegi sellist riba. Põhiseisundil puuduks keha kinnitatud kaadris pariteetsümmeetria ja kui me võtaksime koomikseid täiesti sõna-sõnalt, siis oleks sellel ka suur elektriline dipoolmoment. See dipoolmoment kaoks tegelikus olekus (sarnaselt ammoniaagi molekulile, mis on klassikaline näide, mida on kirjeldatud näiteks Feynmani loengutes). Siiski oleks positiivse pariteedi olekutega põimitud negatiivse pariteediga pöörlemisolekud ja nende positiivsete ja negatiivsete pariteetsete olekute vahel toimuksid tugevad E1 üleminekud. Me ei jälgi midagi sellist. On tõendeid, et vähestel tuumadel on tõepoolest peegeldus-asümmeetriline kuju, seega pole see ainult spekulatiivne. Alfaosakese omadused ei sarnane omadustega, mida ootaksime peegeldus-asümmeetrilise kuju korral.
Seega on väga otseseid vaatlusaluseid tõendeid selle kohta, et alfaosakese struktuur ei sarnane koomiksiga, isegi mitte mingil moel ebamääraselt poolklassikalisel viisil.
On ka selgeid teoreetilisi põhjuseid, miks me sellist heeliumi struktuuri ei ootaks. See on kahekordselt maagia ja kahekordselt pole maagilistel tuumadel oma põhiseisundis kunagi ühtegi stabiilset deformatsiooni.